{"id":375,"date":"2020-05-29T12:05:18","date_gmt":"2020-05-29T12:05:18","guid":{"rendered":"https:\/\/blog.geostru.eu\/2020\/05\/29\/rifrazione-sismica-nelle-indagini-geofisiche\/"},"modified":"2020-07-28T01:34:45","modified_gmt":"2020-07-28T01:34:45","slug":"refraccion-sismica-en-los-estudios-geofisicos","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/blog.geostru.eu\/es\/refraccion-sismica-en-los-estudios-geofisicos\/","title":{"rendered":"Refracci\u00f3n s\u00edsmica en los estudios geof\u00edsicos"},"content":{"rendered":"<p>Los estudios de refracci\u00f3n s\u00edsmica permiten interpretar la estratigraf\u00eda del subsuelo gracias al uso del principio f\u00edsico del fen\u00f3meno de la refracci\u00f3n total de una onda s\u00edsmica que incide sobre una interfase localizada entre dos cuerpos con diferentes propiedades mec\u00e1nicas, (horizonte de refracci\u00f3n). La condici\u00f3n fundamental para llevar a cabo estudios de s\u00edsmica por refracci\u00f3n es que la sucesi\u00f3n de los estratos a investigar se caracterice por velocidades s\u00edsmicas crecientes al aumentar la profundidad. De este modo se pueden evaluar hasta 4 \u00f3 5 horizontes de refracci\u00f3n diferentes.<\/p>\n<h4>El fen\u00f3meno de la refracci\u00f3n<\/h4>\n<p>La refracci\u00f3n es un fen\u00f3meno f\u00edsico, donde cualquier radiaci\u00f3n electromagn\u00e9tica, una onda sonora o el\u00e1stica, sufre una\u00a0<strong>desviaci\u00f3n<\/strong>\u00a0al pasar de un medio (o cuerpo) a otro que presenta diferentes caracter\u00edsticas de\u00a0<strong>rigidez\u00a0<\/strong>y\u00a0<strong>densidad<\/strong>.<\/p>\n<h4>Mediciones s\u00edsmicas<\/h4>\n<p>Los estudios de refracci\u00f3n s\u00edsmica son parte de la categor\u00eda de\u00a0<strong>mediciones s\u00edsmicas, no invasivas<\/strong>,\u00a0<strong>activas<\/strong>\u00a0y se tratan de\u00a0<strong>ensayos in sito.<\/strong>\u00a0De hecho, la mediciones s\u00edsmicas se agrupan en:<\/p>\n<ul>\n<li>Invasivas: la fuente, los recibidores o ambos se ubican dentro el terreno;<\/li>\n<li>No invasivas: cuando tanto la fuente como los recibidores se ubican en la superficie durante el ensayo.<\/li>\n<\/ul>\n<p>a su vez se dividen en:<\/p>\n<ul>\n<li>Activas: las ondas son provocadas por una fuente apropiadamente cargada el ensayo;<\/li>\n<li>Pasivas: se utiliza como fuente el ruido ambiental de fondo.<\/li>\n<\/ul>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1452\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/indagini-geofisiche-300x169_ES.png\" alt=\"\" width=\"520\" height=\"293\" \/><br \/>\n<em>Fig. 1 \u2013 Subdivisi\u00f3n de las diferentes t\u00e9cnicas de estudios geof\u00edsicos : DH: Down-Hole, CH: Cross-Hole; SVLM: Suspension Velocity, Logging Method; Seismic Cone Penetration Test; SDMT: Seismic Dilatometer Test; Rifr.: ensayo de refracci\u00f3n; Rifl.: ensayo de reflexi\u00f3n; TS: Tomagraf\u00eda S\u00edsmica; SASW: Spectral Analysis of Surface Waves; CSW: Continuos Surface Waves; MASW: Multichannel Analysis of Surface Waves; F-k: Frequecy-wave number; NASW: Noise Analysis of Surface Waves<\/em><\/p>\n<h4>Los principios del estudio de refracci\u00f3n s\u00edsmica<\/h4>\n<p>Como se ha mencionado, el estudio se basa en la propagaci\u00f3n de las\u00a0<em>ondas el\u00e1sticas<\/em>\u00a0provocadas o presentes en el subsuelo, considerando que:<\/p>\n<ul>\n<li>Los terrenos que han sufrido stress se deforman y, seg\u00fan los materiales de los que est\u00e1n compuestos, se tiene un tipo de propagaci\u00f3n de la deformaci\u00f3n de constituye la onda el\u00e1stica;<\/li>\n<li>Las caracter\u00edsticas el\u00e1sticas y la densidad de los terrenos se obtienen con base en la velocidad de propagaci\u00f3n, la atenuaci\u00f3n y la frecuencia de la perturbaci\u00f3n.<\/li>\n<\/ul>\n<h4>Objetivos y prop\u00f3sitos<\/h4>\n<p>El estudio de refracci\u00f3n es \u00fatil para:<\/p>\n<ul>\n<li>Definir el\u00a0<strong>modelo estratigr\u00e1fico<\/strong>\u00a0resultante de la interpretaci\u00f3n de la informaci\u00f3n de la prospecci\u00f3n;<\/li>\n<li>Definir los par\u00e1metros\u00a0<b>f\u00edsico-mec\u00e1nicos\u00a0<\/b>y\u00a0<b>el\u00e1sticos<\/b>\u00a0del terreno en relaci\u00f3n a los par\u00e1metros determinados con las deformaciones inducidas en campo el\u00e1stico;<\/li>\n<li>Las condiciones necesarias para efectuar el an\u00e1lisis de refracci\u00f3n son la\u00a0<strong>aplicabilidad de la teor\u00eda de la elasticidad<\/strong>,\u00a0<strong>homogeneidad e isotrop\u00eda<\/strong>\u00a0de los cuerpos o medios atravesados y los par\u00e1metros el\u00e1sticos\u00a0<strong>cambian en el tiempo;<\/strong><\/li>\n<li>Condici\u00f3n de\u00a0<strong>deformabilidad del subsuelo en campo el\u00e1stico (<\/strong>relaci\u00f3n linear stress-strain).<\/li>\n<\/ul>\n<h4>Forma de propagaci\u00f3n entre los diferentes tipos de ondas<\/h4>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1456\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/onde_sismiche-206x300.jpg\" alt=\"\" width=\"411\" height=\"599\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/onde_sismiche-206x300.jpg 206w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/onde_sismiche.jpg 352w\" sizes=\"(max-width: 411px) 100vw, 411px\" \/><br \/>\n<em>Fig.2 \u2013 Esquema de la propagaci\u00f3n de las ondas s\u00edsmicas\u00a0<\/em><\/p>\n<p>Suponiendo que la fuente s\u00edsmica puntiforme y coincidente con el ipocentro, provocan al interior del medio atravesado una deformaci\u00f3n temporal, o sea una sacudida del suelo, donde la amplitud m\u00e1xima, en general, disminuye con la distancia a la fuente. Desde el ipocentro, entonces, se irradian as\u00ed dos tipos de ondas de cuerpo o de volumen:<\/p>\n<ul>\n<li>Las<strong>\u00a0ondas primarias (P)<\/strong>\u00a0(o de compresi\u00f3n) que se propagan che provocando solicitaciones de compresi\u00f3n y dilataci\u00f3n;<\/li>\n<li>Las\u00a0<strong>ondas secundarias (S)\u00a0<\/strong>(o de corte) que se propagan en direcci\u00f3n perpendicular con respecto a la direcci\u00f3n de propagaci\u00f3n.<\/li>\n<\/ul>\n<p>Si el medio es homog\u00e9neo, isotropo, continuo el\u00e1stico e ilimitado, entonces pueden propagarse solo las ondas P y las ondas S directas. En el caso de la Tierra, la superficie libre y estratificada internamente contribuye a la propagaci\u00f3n de otro tipo m\u00e1s de ondas cuya amplitud se reduce r\u00e1pidamente, con base en una ley exponencial, con la profundidad de la al interno del medio. La velocidad de estas \u00faltimas est\u00e1 en funci\u00f3n del periodo, o sea que est\u00e1n <em>dispersas<\/em>\u00a0y se definen como<strong>\u00a0ondas de\u00a0<\/strong><strong>superficie<\/strong>\u00a0y se dividen en:<\/p>\n<ul>\n<li><strong>Ondas Rayleigh (R)<\/strong>\u00a0que hacen vibrar el terreno seg\u00fan \u00f3rbitas el\u00edpticas en el plano vertical en sentido opuesto a la direcci\u00f3n de la propagaci\u00f3n de la onda;<\/li>\n<li><strong>Ondas Love (L)<\/strong>.<\/li>\n<\/ul>\n<p>Relaci\u00f3n entre los distintos tipos de ondas:<\/p>\n<ul>\n<li>En los\u00a0<em>medios saturados<\/em>\u00a0la velocidad de las\u00a0<strong>ondas P<\/strong>\u00a0est\u00e1 muy influenciada por el\u00a0<em>fluido intersticial<\/em>\u00a0 y por lo tanto es\u00a0<em>poco sensible<\/em>\u00a0a las variaciones de las propiedades del esqueleto s\u00f3lido;<\/li>\n<li><strong>Las Ondas S<\/strong>,\u00a0<em>cuya velocidad no depende de los fluidos intersticiales,\u00a0<\/em>permiten por lo tanto una\u00a0<strong>mejor caracterizaci\u00f3n de las formaciones saturadas<\/strong>\u00a0gracias tambi\u00e9n a la mejor resoluci\u00f3n espacial que se origina por la menor longitud de onda;<\/li>\n<li>En las ondas de compresi\u00f3n\u00a0<strong>V<sub>p<\/sub><\/strong>\u00a0es siempre mayor de las de las ondas de corte (<strong>Vs<\/strong>) y en ambos casos generalmente aumenta con la profundidad;<\/li>\n<li>La relaci\u00f3n\u00a0<strong>V<sub>p<\/sub>\/V<sub>s<\/sub>,\u00a0<\/strong>en el supuesto de comportamiento el\u00e1stico lineal,\u00a0<strong>depende solo<\/strong><strong>\u00a0<\/strong>del coeficiente de Poisson;<\/li>\n<li>Las\u00a0<strong>ondas Love\u00a0<\/strong>tienen una velocidad comprendida generalmente entre las de las ondas S medidas en la base y en la superficie del estrato;<\/li>\n<li>La\u00a0<strong>Velocidad V<sub>R<\/sub>\u00a0de las ondas Rayleigh<\/strong>\u00a0resulta experimentalmente cercana a la de las ondas de corte\u00a0<strong>V<sub>s.<\/sub><\/strong><\/li>\n<\/ul>\n<h4>Referencias te\u00f3ricas sobre la refracci\u00f3n<\/h4>\n<p style=\"text-align: justify\"><em>El an\u00e1lisis de refracci\u00f3n s\u00edsmica se basa en las\u00a0modalidades de propagaci\u00f3n\u00a0en el subsuelo de las ondas de volumen,\u00a0P\u00a0y\u00a0S, seg\u00fan el\u00a0principio de Huygens, aproximando las ondas esf\u00e9ricas a\u00a0ondas planas.<br \/>\nEl recorrido de una onda se retorna, por lo tanto, a la perpendicular de los frente de onda o al mismo rayo s\u00edsmico. Lo que se toma en consideraci\u00f3n de hecho es la trayectoria que sigue el rayo s\u00edsmico y las formas en que las variaciones de rigidez del subsuelo hacen variar su trayectoria.<br \/>\nDe la definici\u00f3n de interfaz s\u00edsmica que separa dos medios con diferente rigidez, se obtiene de forma anal\u00edtica el \u00e1ngulo de\u00a0\u201cincidencia cr\u00edtica\u201d\u00a0para el cual se determina el fen\u00f3meno de la\u00a0refracci\u00f3n:<\/em><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><strong><em>sen i<sub>c<\/sub> = V1 &#8211; sin(90\u00b0)\/V2 = V1\/V2<\/em><\/strong><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1463\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema_rifrazione-300x99.png\" alt=\"\" width=\"755\" height=\"249\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema_rifrazione-300x99.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema_rifrazione-768x253.png 768w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema_rifrazione.png 977w\" sizes=\"(max-width: 755px) 100vw, 755px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 3 \u2013 Esquema interfaz s\u00edsmica<\/em><\/p>\n<p style=\"text-align: justify\">En la reconstrucci\u00f3n de un modelo de propagaci\u00f3n de la perturbaci\u00f3n s\u00edsmica seg\u00fan el\u00a0<a href=\"https:\/\/es.wikipedia.org\/wiki\/Principio_de_Fermat\"><strong>Principio de Fermat<\/strong><\/a>, el rayo s\u00edsmico recorre la distancia entre la fuente y el detector siguiendo aquel recorrido para el cual el tiempo de viaje sea minimo. Con este principio, dado un plano que separa dos medios con caracter\u00edsticas el\u00e1sticas diferentes , el rayo s\u00edsmico es aquel que se extiende a lo largo de un plano perpendicular a la discontinuidad que contiene tanto la fuente como el detector.<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\" wp-image-116313 aligncenter\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/Fermat_rifrazione-300x267.png\" alt=\"fermat rifrazione\" width=\"252\" height=\"224\" \/><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"wp-image-116318 aligncenter\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/principio_fermat-300x98.png\" alt=\"fermat formula rifrazione\" width=\"181\" height=\"59\" \/><em>Fig. 4 \u2013 Esquema de propagaci\u00f3n del rayo s\u00edsmico_medios homog\u00e9neos (arriba) y principio de Fermat (abajo).<\/em><\/p>\n<p>Seg\u00fan la\u00a0<strong><a href=\"https:\/\/es.wikipedia.org\/wiki\/Ley_de_Snell\">Ley de Snell<\/a><\/strong>, en cambio, a la interfaz entre dos medios diferentes la relaci\u00f3n entre el seno del \u00e1ngulo del rayo incidente y su velocidad se mantiene constante:<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"size-full wp-image-116322 aligncenter\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/Snell.png\" alt=\"snell_rifrazione\" width=\"240\" height=\"241\" \/><em>Fig. 5 \u2013 Esquema de propagaci\u00f3n del rayo s\u00edsmico_medios heterog\u00e9neos (arriba) y principio de Snell (abajo)<\/em><\/p>\n<h4>Diagramas tiempos-distancias<\/h4>\n<p class=\"p_Descrizione\">Los tiempos de llegada de los rayos refractados se disponen en el diagrama tiempos-distancia seg\u00fan una recta cuya pendiente ser\u00e1 menor que la de las ondas directas.<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone size-medium wp-image-116354\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/clip0013.zoom80-300x237.png\" alt=\"esempio diagramma tempi distanza rifrazione\" width=\"300\" height=\"237\" \/><br \/>\n<em>Fig. 6 \u2013 Diagrama tiempos-distancias<\/em><\/p>\n<p class=\"p_Descrizione\"><span class=\"f_Descrizione\">La curva tiempos-distancias tiende a un comportamiento regular seg\u00fan una polil\u00ednea cuyos v\u00e9rtices se denominan\u00a0<\/span><strong><span class=\"f_Descrizione\">codos<\/span><\/strong><span class=\"f_Descrizione\">, los cuales representan, f\u00edsicamente, la condici\u00f3n donde se da la llegada contempor\u00e1nea de las ondas directas y las refractadas.<br \/>\n<\/span><span class=\"f_Descrizione\">Por lo tanto para cada uno de los segmentos se determina el tiempo de retraso t<sub>i<\/sub>\u00a0que representa la diferencia entre el tiempo que el rayo s\u00edsmico emplea en recorrer un tramo a la velocidad propia del estrato en el cual se transmite y el tiempo que emplear\u00eda para viajar a lo largo del componente horizontal de ese tramo a la m\u00e1xima velocidad alcanzada en toda la trayectoria de refracci\u00f3n.<br \/>\nGr\u00e1ficamente el tiempo de retraso est\u00e1 dado por la intersecci\u00f3n de la recta que comprende un segmento de la curva tiempo-distancia con el eje de los tiempos<\/span><span class=\"f_Descrizione\">:<\/span><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-116358\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/clip0014.zoom80-300x223.png\" alt=\"esempio diagramma tempi distanza rifrazione 2\" width=\"390\" height=\"290\" \/><br \/>\n<em>Fig. 7 \u2013 Ejemplo de construcci\u00f3n Diagrama Tiempos -Distancias<\/em><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"wp-image-1468 aligncenter\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/modello_propagazione_sismica-500x371-1-300x223.png\" alt=\"\" width=\"545\" height=\"405\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/modello_propagazione_sismica-500x371-1-300x223.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/modello_propagazione_sismica-500x371-1.png 500w\" sizes=\"(max-width: 545px) 100vw, 545px\" \/><em>Fig. 8 \u2013 Ejemplo de modelo de propagaci\u00f3n de la perturbaci\u00f3n s\u00edsmica<\/em><\/p>\n<h4>Equipo utilizado en los estudios de refracci\u00f3n<\/h4>\n<p>Los modos de provocar las vibraciones necesarias en el terreno se dan a trav\u00e9s de varias fuentes y el evento de donde parten se denomina\u00a0<strong>golpe<\/strong>:<\/p>\n<ul>\n<li><strong>impulsivas verticales<\/strong>\u00a0subdivididas a su vez en:\n<ul>\n<li>Martillo;<\/li>\n<li>Peso oscillante (vibroseis, minivib);<\/li>\n<li>Grave en ca\u00edda libre;<\/li>\n<li>Ca\u00f1\u00f3n (Minibang \/ Isotta\/ ecc\u2026);<\/li>\n<li>Explosivo.<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1472\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_verticali-300x196.png\" alt=\"\" width=\"614\" height=\"401\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_verticali-300x196.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_verticali-768x502.png 768w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_verticali.png 870w\" sizes=\"(max-width: 614px) 100vw, 614px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 7 \u2013 Instrumentos para generar fuentes de ondas s\u00edsmicas verticales<\/em><\/p>\n<ul>\n<li><strong>Impulsivas horizontales:<\/strong>\n<ul>\n<li>Traversina \u00abzavorrata\u00bb \/ solicitaci\u00f3n lateral;<\/li>\n<li>Placa fijada verticalmente \/ solicitaci\u00f3n lateral;<\/li>\n<li>Cu\u00f1a fija \/ solicitaci\u00f3n vertical.<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1476\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_orizzontali-229x300.png\" alt=\"\" width=\"360\" height=\"472\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_orizzontali-229x300.png 229w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/impulsive_orizzontali.png 370w\" sizes=\"(max-width: 360px) 100vw, 360px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 8 \u2013 Instrumentos para generar fuentes de ondas s\u00edsmicas horizontales\u00a0<\/em><\/p>\n<p style=\"text-align: justify\">Los recibidores, denominados\u00a0<strong>ge\u00f3fonos<\/strong>, son sensores capaces de captar las ondas que se propagan en el terreno, similar a un\u00a0micr\u00f3fono, es capaz de captar frecuencias muy bajas, inclusive de pocos Hertz, y transformar la se\u00f1al captada en un impulso el\u00e9ctrico. Dicho sensor se coloca en un contenedor robusto, t\u00edpicamente con forma de cilindro puntiagudo, adapto para hincarlo en el suelo con un mazo.<br \/>\nLa se\u00f1al de salida del ge\u00f3fono puede ser anal\u00f3gica o digital. Esta \u00faltima es preferible porque su tecnolog\u00eda permite transmisiones de larga distancia sin riesgos de alteraciones debidas a atenuaciones o a interferencias.<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone size-medium wp-image-116341\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/geofono2-300x214.jpg\" alt=\"geofono1 rifrazione\" width=\"300\" height=\"214\" \/>\u00a0 \u00a0 \u00a0 \u00a0 <img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone size-medium wp-image-116349\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/schema-geofono-206x300.jpg\" alt=\"schema geofono rifrazione\" width=\"206\" height=\"300\" \/><br \/>\n<em>Fig. 9- Ejemplo de ge\u00f3fono (izquierda) y esquema del ge\u00f3fono (derecha)\u00a0<\/em><\/p>\n<h4>Modos de operar<\/h4>\n<p>La aplicaci\u00f3n de los ge\u00f3fonos deber\u00eda ser,\u00a0en la medida de lo posible,\u00a0<i>lineal<\/i>\u00a0\u00a0 y con un intervalo\u00a0<i>constante.\u00a0<\/i>La longitud del tendido es siempre proporcional a la\u00a0<em>profundidad<\/em>\u00a0a alcanzar.<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1480\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema-posizionamento-geofoni-768x137-1-300x54.png\" alt=\"\" width=\"650\" height=\"117\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema-posizionamento-geofoni-768x137-1-300x54.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/schema-posizionamento-geofoni-768x137-1.png 768w\" sizes=\"(max-width: 650px) 100vw, 650px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 10 \u2013 Ejemplo de colocaci\u00f3n de los ge\u00f3fonos\u00a0<\/em><\/p>\n<p style=\"text-align: justify\">En fase de adquisici\u00f3n de las se\u00f1ales es importante que la primera llegada de la onda se note bien en las trazas de todos los ge\u00f3fonos; de lo contrario ser\u00eda necesario repetir la energizaci\u00f3n y sumar la adquisici\u00f3n a las precedentes antes de cambiar la posici\u00f3n de la explosi\u00f3n.<br \/>\nAlgunos par\u00e1metros para la adquisici\u00f3n:<\/p>\n<ul>\n<li>El n\u00famero de ge\u00f3fonos debe preferiblemente ser siempre superior a 12;<\/li>\n<li>La distancia entre dos ge\u00f3fonos generalmente est\u00e1 comprendida entre 1 y 10 m;<\/li>\n<li>El tipo de sensores verticales (ondas P) u horizontales (ondas S) es de medio-baja frecuencia de resonancia 4.5-14.0 Hz;<\/li>\n<li>La duraci\u00f3n de la grabaci\u00f3n no debe ser menor 250 ms;<\/li>\n<li>La frecuencia de muestreo utilizada normalmente es superior a 3000 Hz;<\/li>\n<li>El n\u00famero de energizaciones puede variar de 7 en la elaboraciones en GRM hasta 25 para las de tomograf\u00eda;<\/li>\n<li>En caso de registros con perfiles muye extendidos, los canales requieren de un aumento creciente desde el punto de energizaci\u00f3n al m\u00e1s distante y tambi\u00e9n el uso en fase de adquisici\u00f3n o de proceso, de operaciones de filtraje o procedimientos de <em>stacking<\/em>\u00a0de diferentes dataset (a veces basta con solo normalizar las trazas a su valor m\u00e1ximo)<\/li>\n<\/ul>\n<p>La frecuencia de muestreo debe ser tal que evite el fen\u00f3meno de\u00a0<em>aliasing.<\/em><\/p>\n<h4>Sismogramas<\/h4>\n<p style=\"text-align: justify\">Al efectuar estudios de refracci\u00f3n in situ, los primeros resultados que nos dan los instrumentos est\u00e1n en forma gr\u00e1fica, o sea <em>sismogramas <\/em>que ofrecen un primer an\u00e1lisis del estudio. Los resultados gr\u00e1ficos de los sismogramas, mediante oportunas operaciones como las <em>escalas, la amplificaci\u00f3n, el filtrado, el stacking y la representaci\u00f3n\u00a0<\/em><i>crom\u00e1tica<\/i> de las trazas, permite resaltar la porci\u00f3n de se\u00f1al de inter\u00e9s:<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1484\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/sismogramma-768x422-1-300x165.png\" alt=\"\" width=\"645\" height=\"355\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/sismogramma-768x422-1-300x165.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/sismogramma-768x422-1.png 768w\" sizes=\"(max-width: 645px) 100vw, 645px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 11\u00a0 &#8211; Ejemplo de sismograma \u00abnormal\u00bb<\/em><\/p>\n<p>Sucesivamente, con el proceso de <strong>picking <\/strong>\u00a0se identifica en el gr\u00e1fico, para cada una de ellas, el instante exacto en el cual la se\u00f1al s\u00edsmica arriba al ge\u00f3fono.<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1488\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/picking-1-768x416-1-300x163.png\" alt=\"\" width=\"742\" height=\"403\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/picking-1-768x416-1-300x163.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/picking-1-768x416-1.png 768w\" sizes=\"(max-width: 742px) 100vw, 742px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 12- Ejemplo\u00a0de sismograma con operaci\u00f3n de \u00abPicking\u00bb en el software <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/\">Geostru<\/a> <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/shop\/software-es\/geofisica-es\/easy-refract\/\">Easy Refract<\/a><\/em><\/p>\n<h4>Construcci\u00f3n de las domocromas<\/h4>\n<p style=\"text-align: justify\">La operaci\u00f3n de picking producir\u00e1 un conjunto de puntos tiempo-distancia pertenecientes a la domocroma de cada energizaci\u00f3n:<\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1492\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/dromocrone-768x416-1-300x163.png\" alt=\"\" width=\"738\" height=\"401\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/dromocrone-768x416-1-300x163.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/dromocrone-768x416-1.png 768w\" sizes=\"(max-width: 738px) 100vw, 738px\" \/><br \/>\n<em>Fig. 13 &#8211; Ejemplo de domocrona realizada con el software <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/\">Geostru<\/a> <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/shop\/software-es\/geofisica-es\/easy-refract\/\">Easy Refract<\/a><\/em><\/p>\n<h4>Interpretaci\u00f3n de los resultados<\/h4>\n<p style=\"text-align: justify\"><span class=\"f_Descrizione\">Con la construcci\u00f3n de las domocromas <em><a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/\">Geostru<\/a> <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/shop\/software-es\/geofisica-es\/easy-refract\/\">Easy Refract<\/a><\/em><\/span><span class=\"f_Descrizione\"><em>\u00a0<\/em>efect\u00faa la interpretaci\u00f3n con el algoritmo <em>GRM (Generalized Reciprocal Method)<\/em> , mediante la funci\u00f3n velocidad:<\/span><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone size-full wp-image-116383\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/embim10.gif\" alt=\"equazione velocit\u00e0 domocrona easy refract\" width=\"144\" height=\"48\" \/><\/p>\n<p class=\"p_Descrizione\"><span class=\"f_Descrizione\">donde:<\/span><\/p>\n<ul>\n<li class=\"p_Descrizione\" style=\"text-align: justify\"><span class=\"f_Descrizione\">T<\/span><sub><span class=\"f_Descrizione\">S1Y<\/span><\/sub><span class=\"f_Descrizione\"> y T<\/span><sub><span class=\"f_Descrizione\">S2X<\/span><\/sub><span class=\"f_Descrizione\"><sub>\u00a0<\/sub>son los tiempos de recorrido de los rayos s\u00edsmicos para llegar, respectivamente, de la fuente S<sub>1<\/sub> a X y de la fuente S<sub>2<\/sub> a Y;<\/span><\/li>\n<li class=\"p_Descrizione\" style=\"text-align: justify\"><span class=\"f_Descrizione\"> T<\/span><sub><span class=\"f_Descrizione\">s1s2<\/span><\/sub><span class=\"f_Descrizione\"> es el tiempo de viaje entre los dos puntos de explosi\u00f3n S<sub>1<\/sub> y S<sub>2<\/sub>, externamente sim\u00e9tricos con respecto al tendido;<\/span><\/li>\n<li class=\"p_Descrizione\" style=\"text-align: justify\"><span class=\"f_Descrizione\">T<\/span><sub><span class=\"f_Descrizione\">v<\/span><\/sub><span class=\"f_Descrizione\"> es el tiempo calculado en un ge\u00f3fono G puesto entre X y Y, no necesariamente coincidente con la posici\u00f3n de un ge\u00f3fono del tendido.<\/span><\/li>\n<\/ul>\n<p class=\"p_Descrizione\" style=\"text-align: justify\"><span class=\"f_Descrizione\">El c\u00e1lculo de la funci\u00f3n T<\/span><sub><span class=\"f_Descrizione\">v<\/span><\/sub><span class=\"f_Descrizione\"> se lleva acabo para cada valor de XY comprendido entre cero y mitad del tendido con variaci\u00f3n igual a la distancia real entre los ge\u00f3fonos del tendido. La mejor recta de regresi\u00f3n de las funciones velocidad obtenidas permite determinar el XY \u00f3ptimo y la velocidad del refractor que se obtiene del coeficiente angular.<br \/>\n<\/span><span class=\"f_Descrizione\">La funci\u00f3n velocidad se empareja con la funci\u00f3n tiempo-profundidad con lo cual es posible encontrar la profundidad del refractor expresada en unidad de tiempo. La expresi\u00f3n de tal funci\u00f3n es:<br \/>\n<\/span><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone size-full wp-image-116387\" src=\"https:\/\/www.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/2020\/02\/embim12.gif\" alt=\"funzione tempo profondit\u00e0 easy refract\" width=\"201\" height=\"73\" \/><\/p>\n<p><span class=\"f_Descrizione\">Donde V<\/span><sub><span class=\"f_Descrizione\">n<\/span><\/sub><span class=\"f_Descrizione\"> es la velocidad del refractor.<\/span><\/p>\n<h4>Resultados<\/h4>\n<p style=\"text-align: justify\">La interpretaci\u00f3n GRM viene, por lo tanto, a dar el modelo inicial de las velocidades del terreno, necesario para activar las iteraciones de todo el modelo matem\u00e1tico bidimensional (modelaci\u00f3n tomogr\u00e1fica).<br \/>\n<span class=\"f_Descrizione\">De la interpretaci\u00f3n con el m\u00e9todo GRM se determinan la velocidades promedio en los estratos y el espesor de cada refractor por debajo del ge\u00f3fono. Tal espesor representa la profundidad <\/span><span class=\"f_Descrizione\">m\u00ednima desde el ge\u00f3fono, por lo tanto la morfolog\u00eda del refractor se define por el de las semicircunferencias:<\/span><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1496\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/andamento-morfologico-768x416-1-300x163.png\" alt=\"\" width=\"744\" height=\"404\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/andamento-morfologico-768x416-1-300x163.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/andamento-morfologico-768x416-1.png 768w\" sizes=\"(max-width: 744px) 100vw, 744px\" \/><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><em>Fig. 14 &#8211; Ejemplo de resultados de la interpretaci\u00f3n GRM del software <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/\">Geostru<\/a> <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/shop\/software-es\/geofisica-es\/easy-refract\/\">Easy Refract<\/a><\/em><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><img loading=\"lazy\" decoding=\"async\" class=\"alignnone wp-image-1500\" src=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/mappa-velocit\u00e0-1-768x416-1-300x163.png\" alt=\"\" width=\"740\" height=\"402\" srcset=\"https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/mappa-velocit\u00e0-1-768x416-1-300x163.png 300w, https:\/\/blog.geostru.eu\/wp-content\/uploads\/sites\/9\/2020\/05\/mappa-velocit\u00e0-1-768x416-1.png 768w\" sizes=\"(max-width: 740px) 100vw, 740px\" \/><\/p>\n<p style=\"text-align: center\"><em>Fig. 15 &#8211; Ejemplo de resultados del mapa de velocidades del software <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/\">Geostru<\/a> <a href=\"https:\/\/www.geostru.eu\/es\/shop\/software-es\/geofisica-es\/easy-refract\/\">Easy Refract<\/a><\/em><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Los estudios de refracci\u00f3n s\u00edsmica permiten interpretar la estratigraf\u00eda del subsuelo gracias al uso del principio f\u00edsico del fen\u00f3meno de la refracci\u00f3n total de una onda s\u00edsmica que incide sobre una interfase localizada entre dos cuerpos con diferentes propiedades mec\u00e1nicas, (horizonte de refracci\u00f3n). 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